Hasil Pencarian  ::  Simpan CSV :: Kembali

"Telah dilakukan parameterisasi interaksi Kaon Nukleon dalam bentuk separable melalui fitting data pergeseran fase hamburan Kaon Nukleon dari analisis SAID?s untuk gelombang parsial S, P dan D, dan untuk isospin 0 dan 1. Interaksi dia- sumsikan mengambil bentuk separable rank-1 dan rank-2 dengan variasi dalam faktor bentuk. Didapatkan bahwa rank-2 dapat memfit data dengan cukup baik sampai momentum 1440 MeV/c, sementara itu tidak bagi rank-1, terutama dalam beberapa gelombang parsial. Juga ditemukan bahwa rank-1 dengan faktor bentuk yang lebih rumit dapat menggambarkan data yang lebih baik dari rank-1 yang lebih sederhana dengan pangkat yang sama.

---

Parametrization of Kaon Nucleon Interaction in the separable form has been done through fitting to the phase shift data of kaon-nucleon scattering from SAID?s analysis for partial wave S, P and D, and isospin 0 and 1. The interaction is assumed to take the separable form of rank-1 and rank-2 with variation in the form factors. It is found that the rank-2 can fit the data quite well for the momentum up to 1440 MeV/c, while not for the rank-1, especially in some partial waves. It is also found that the rank-1 with more complicated form factor can describe the data better than the simple one with the same rank."

"Deskripsi hamburan pion nukleon sampai dengan energi kinetik laboratorium pion 660 MeV diperoleh dengan memperluas model yang telah dikembangkan oleh Gross dan Surya. Amplitudo hamburan πΝ di dalam model ini diperoleh dengan menggunakan persamaan Bethe-Salpeter yang direduksi menjadi persamaan integral 3 dimensi dengan mengambil pion on-shebt pada semua keadaan intermediatenya. Kernel persamaan relativistik terdiri dari nukleon. Roper, S11, σ, dan ρ. Suku crossed nukleon, Roper, dan Sit dan suku pertukaran σ dan ρ didekati dengan pendekatan kontak. Dinamika internal eta meson, yang berasal dari peluruhan resonan 811 ikut diperhitungkan di dalam model ini untuk menjelaskan data eksperimen pada energi kinetik laboratorium pion di atas 600 MeV. Eta meson ini juga dipertahankan on-shell pada semua keadaan intermediatenya. Model ini mernberikan hasil pencocokan ke pergeseran fase gelombang S dan P yang cukup balk sampai energi kinetik laboratorium pion 660 MeV.

---

The Role of S11 in Pion Nucleon ScatteringDescription of pion nucleon scattering up to 660 MeV pion laboratory kinetic energy obtained by extending pion nucleon scattering model developed previously by Gross and Surya is given in this paper. The πΝ scattering amplitude is obtained by using :3-dimensional reduction of the Bethe-Salpeter equation in which the pion is restricted to its mass shell. The kernel of the equation includes nucleon. Roper. and Su. with their corresponding crossed terms approximated by contact interaction. and contact σ and ρ like exchange terms. The dynamics of eta, which is restricted to its mass shell in all intermediate states, is included in this model to give a good description of experimental data above 600 MeV pion laboratory kinetic energy. Good fits to the S and P wave πΝ phase shifts up to 660 MeV pion laboratory kinetic energy are obtained."

"Proses photoproduksi kaon +p ! K++ dianalisis dengan menggunakan metode Lagrangian efektif. Dengan mencocokkan kopling konstant terhadap data eksperimen melalui prosedur sistematik sebuah model fenomenologis sederhana yang telah dibuat. Data eksperimen yang dipakai adalah penampang lintang diferensial, polarisasi tunggal dan polarisasi ganda. Peran resonans hyperon dalam proses photo produksi kaon juga diselidiki. Dalam literatur, resonans ini di klaim memiliki efek yang signifikan dalam photoproduksi kaon. Penelitian ini menunjukkan bahwa beberapa resonans hyperon bisa meningkatkan kesesuaian antara model perhitungan dan data eksperimen.

---

Kaon photoproduction process + p ! K+ + has been analyzed by using an effective Lagrangian method. By fitting the unknown coupling constants at hadronic vertices to experimental data through a systematic procedure, a simple but powerful phenomenological model which can nicely reproduce all experimental data has been constructed. To this end, we have used experimental data on differential cross section, single, and double polarization observables. We have also investigated the role of hyperon resonances in the kaon photoproduction process. In the literature these resonances have been claimed to have substantial effects in kaon photoproduction. In our study we found that certain hyperon resonances can significantly improve the agreement between model calculation and experimental data."

"Model isobar yang dikembangkan untuk fotoproduksi kaon pada kanal KLambda dapat menjelaskan kedua kanal isospin K+Lambda dan K0Lambda. Model tersebut dikembangkan dengan menyertakan data terbaru kolaborasi CLAS. Particle Data Group (PDG) baru saja merilis daftar resonans nukleon terbaru, salah satunya resonans P11(2100). Dengan mempertimbangkan kehadiran resonans baru tersebut, diharapkan adanya peningkatan kecocokan antara model teoretis dan data eksperimen. Formalisme ini digunakan untuk mendapatkan observabel-observabel yang diperhitungkan. Perhitungan analitik disertakan pada perhitungan numerik (proses fitting) untuk mendapatkan kecocokan antara model teoretis dan data eksperimen dengan meminimalisasi nilai chi square. Didapatkan bahwa model pengembangan (model A) memiliki kecocokan lebih baik dibandingkan model lama(model B) terhadap data eksperimen. Namun kontribusi resonans nukleon yang disertakan tidak terlalu signifikan, dibuktikan dengan penurunan nilai chi square yang kecil.

---

The isobar model for kaon photoproduction in the KLambda channel can explain the two isospin channels K+Lambda and K0Lambda. This model was developed by including the latest data from the CLAS collaboration. Particle Data Group (PDG) has just released the latest nucleon resonances list, one of them is P11(2100) resonance. Taking into account the presence of a new resonance, it is hoped that there will be an increase in the agreement between theoretical model and experimental data. The formalism used in the study was obtained by calculating the scattering amplitude for the nucleon resonance with spin 1/2. This formalism was used to obtain the calculated observables. The obtained analytical formulation was used in the numerical calculations, i.e., in the fitting process to obtain the best agreement between theoretical model and experimental data by minimizing the value of chi square. It was found that the present model (model A) has a better performance than the old model (model B). However contribution of new nucleon resonance is not significant, as indiated by a small decrease in the value of chi square.

"

"Keberadaan resonansi nukleon yang hilang dapat dicari dengan menggunakan produksi elektromagnetik dari kaon pada total energi c.m. sampai dengan 2,2 GeV. Penelitian ini didasarkan pada model isobar dan menemukan bahwa resonansi nukleon tertentu sangat diperlukan untuk menjelaskan beberapa proses hamburan. Resonan-resonan nukleon S11(1650), D13(2080), P11(1710), P13(1720), S11(2090), P11(2100), P11(1840), resonan meson K(892), dan resonan hyperon S01(1800), S01(1810) dilibatkan untuk perhitungan dalam penelitian ini. Hasil perhitungan dengan melibatkan resonan-resonan ini menunjukkan hasil kecocokan yang dengan data. Sesuai dengan penelitian sebelumnya [17], dengan sangat kecilnya kontribusi dari resonan P11(1710), maka dapat dikatakan bahwa resonan ini tidak harus digunakan untuk mereproduksi data dengan baik. Hasil dari penelitian ini menguatkan hasil penelitian dari grup Bonn-Gatchina [10,11,12] bahwa penyertaan dari resonan P13(1900) dan P11(1840) memperbaiki nilai dari fi2 dengan cukup signifikan. Khususnya untuk resonan P13(1900) mempunyai kontribusi yang sangat penting untuk mereproduksi data polarisasi Cx dan Cz [15].

---

Recently, it has been realized that the constituent quark models predict much more nucleon resonance states than that found in the pion-nucleon scattering and recorded in the Particle Data Book. Those resonances missing in the Particle Data Book are later called as missing resonances. We have searched for the existence of these missing nucleon resonances by using electromagnetic production of kaon at total c.m. energies from threshold up to 2.2 GeV. Employing the diagrammatic techniques called isobar model, the scattering amplitude of p(;K+) has been derived with the coupling constants being determined phenomenologically by a least-squares t to the available experimental data.

It is found that certain nucleon resonances are strongly needed to explain the process. Born terms meson-baryon interaction are included in the model via nucleon intermediate state in the s- and u-channels and meson exchanges in the t-channel amplitude. The nucleon resonances S11(1650), D13(2080), P11(1710), P13(1720), P13(1900), S11(2090), P11(2100), P11(1840), meson resonances K(892), and hyperon resonances S01(1800), S01(1810) are taken into account explicitly in the calculation. Comparison between the extracted resonance parameters and those of the quark models shows a good agreement with experimental data. Similar with previous study [17], we do not nd any compelling requirement for including the P11(1710) state in order to reproduce the experimental p(;K+) data. Our result corroborates the claim of Bonn-Gatchina group [10,11,12] on the importance of P13(1900) and P11(1840) states in improving the 2. Especially for P13(1900), its contribution is very important to reproduce the Cx and Cz data [15]."

"Telah diturunkan formulasi propagator spin-5/2 murni menggunakan formalisme tensor spinor dan teori orde dua yang diusulkan oleh Acosta dkk. Dengan formulasi ini diharapkan dapat mengatasi masalah-masalah yang muncul pada penggunaan propagator Rarita-Schwinger, seperti hadirnya kontribusi partikel latar berspin lebih rendah, pelanggaran unitaritas Compton, pelanggaran simetri Lorentz serta pelanggaran kausalitas Einstein pada penjalaran partikel propagator di lingkungan medan elektromagnetik. Ruang pembawa partikel berspin-5/2 direpresentasikan dengan keadaan Weinberg-Joos (5/2,0)\oplus(0,5/2) dari grup SO(1,3) yang terbenam pada ruang representasi yang merupakan hasil produk antara ruang tensor antisimetrik; tensor antisimetrik dan spinor Dirac. Sektor spin-5/2 murni didapatkan dengan operator proyeksi yang dibentuk dari operator Casimir dalam suku-suku generator grup Lorentz. Propagator didapatkan dari invers persamaan gerak yang didalamnya termuat operator proyeksi tersebut. Kami menggunakan perangkat lunak FeynCalc untuk membantu kontraksi index dan penyederhanaan perhitungan.

---

We have derived the formulation of pure spin-5/2 propagator by using the tensor spinor formalism and second-order theory formalism proposed by Acosta et. al. This prescription provides as one of the alternatives to avoid the background problem in the Rarita-Schwinger formulation, such as the emergent of the lower spin background, the violation of Compton unitarity, the violation of Lorentz local symmetry, as well as the violation of Einstein causality in the electromagnetic field. The carrier space of the spin-5/2 particle is represented by the Weinberg-Joose state (5/2,0)\oplus(0,5/2) of SO(1,3) that is embedded into a reducible space constructed by using the tensor product of antisymmetric tensor; the antisymmetric tensor and the Dirac spinor. The pure spin-5/2 sector is extracted by the projection operator in the basis constructed by the Casimir operator in terms of Lorentz-group generator. The propagator is obtained by calculating the inverse of the equation of motion in term of the projection operator. We used Feyncalc to simplify the calculation."